裂痕小說免費閱讀

A. 有了裂痕，我該怎麼辦

去尋找產生裂痕的凶器
然後讓那個裂痕隨著凶器的消失而消失

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記憶裂痕 第1章 泡妞的最高境界 上
第1章泡妞的最高境界上
蕭潛剛一上線，就看見一個FengSao的頭像在閃爍個不停，提示接受信息，只瞄一眼，就知道是該被無數海鷗（繼恐龍之後，出來的比恐龍更恐怖的新世紀「美女」。來由，看了就讓一眾男同胞痛不欲生，海量嘔吐不止的「美女」，簡稱海鷗）拖去LunJian致死的天天。蕭潛隨手點開，對話欄跳出來，裡面先出來一張圖片，一膘肥肉厚的裸男腰圍草裙，高舉雙手握拳出中指狀，渾身扭得跟個泥鰍似的，誰看了誰得惡心三頓吃不下飯。不止如此，圖中人物還一臉y笑，要有多賤有多賤，完全一副我是賤人我怕誰的摸樣。正印證了那一句名言：水至清則無魚，人至賤則無敵。
不要懷疑圖片人物的真偽，貨真價實的沈天健童鞋，如假包換。至於這圖片的來由，是某至賤無敵男花了不少銀子請某專業人士專業形象設計，然後專業攝錄，然後加密收藏於全是A-V教育片與「人體藝術」圖片的極品電腦，作為自己招牌寫真。這圖好啊，擱哪都是一炸雷。咱們……

C. 婚姻裂痕。

冷靜，婚姻出現問題之初，每個人都會有失控，情慾，這很正常，發泄出來並不是一件難堪的事，人的內心是問題不斷累加之後才修煉得強大，過分呀，一直為走火入魔，但這個時候要控制，不能完全沒了冷靜下來才能解決問題。問一問你的心，這段婚姻我還要不要？若是這樣想是冷酷是你想做好隨時全身推的打算不利感情修復解決問題。自己的言行負責，並且不是一段婚姻出了問題，一個人就把另一個人判處無期。想想曾經你們在一起的信仰是什麼？不就是相互的信任隨著時間的流失，這封信完成了，理由當然的習慣，而是不再用心維護，但很小的顏頭發打薄，這樣你就還和pro你的另一半不愛你不愛這個家，那你可以問一下自己這段婚姻里你努力他媽。婚姻本是合作關系，兩個人的支撐才可以穩定一個。體力不支的時候，所以。既然這么長時間都過來了，你也已經放下了就要好好的勸解一下，然後。往好的一面發展。

D. 《裂痕》txt全集下載

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E. 裂紋的基本類型

根據裂紋的幾何特徵，可將裂紋分為圖1-6所示穿透裂紋、深埋裂紋和表面裂紋三種。

（1）穿透裂紋：貫穿構件整個厚度，常將裂紋延伸到厚度一半以上的裂紋視為穿透裂紋，作為理想尖端裂紋處理，即裂紋尖端的曲率半徑趨於零。可以為直線的、曲線的和其他形狀的。

圖1-6 裂紋的幾何特徵分類

（2）深埋裂紋：位於構件內部，常簡化為橢圓片狀裂紋或圓片狀裂紋。

（3）表面裂紋：位於構件表面或深度相對構件厚度比較小，常簡化為半橢圓形裂紋。

根據裂紋的力學特徵，可將裂紋分為圖1-7所示張開型、滑開（移）型和撕開（裂）型三種。

（1）張開型裂紋：稱「Ⅰ」型裂紋，在與裂紋面正交的拉應力σ作用下，裂紋面產生張開位移（位移與裂紋面正交、沿拉應力方向）。裂紋面的上表面點和下表面點沿y方向的位移分量v不連續。

（2）滑開（移）型裂紋：稱「Ⅱ」型裂紋，在與裂紋面平行且與裂紋尖端線垂直方向切應力τ作用下，使裂紋產生沿裂紋面（切應力方向）的相對滑動而形成。上、下表面點沿x方向的位移分量u不連續。

（3）撕開（裂）型裂紋：稱「Ⅲ」型裂紋，在與裂紋面平行且與裂紋尖端線亦平行的切應力τ作用下，使裂紋面產生沿裂紋外（切應力方向）的相對滑動而形成。上、下表面點沿z方向的位移分量w不連續。

圖1-7 裂紋的力學特徵分類

工程上將由上述兩種或兩種以上基本型裂紋組合而成的裂紋稱為復合裂紋。

F. 動態裂紋

一、動態裂紋的應力場

即使外力不隨時間變化，但如果裂紋高速擴展，則裂紋尖端的應力將急劇釋放，因慣性效應而產生應力波，也使裂紋尖端的應力場具有動態特性，此時應力場不但隨時間變化，而且與裂紋的擴展速度有關。對於Ⅰ型裂紋而言，其裂紋尖端附近一點P（r，θ）處的環向應力可表示為

岩石斷裂與損傷

式中：v=da/dt為裂紋擴展速度；f（v，θ）為依賴於裂紋擴展速度和角位置的函數；K_Ⅰ（v，t）為動態裂紋的應力強度因子。當v=0時（即靜止裂紋），f（v，θ）就同前述的f（θ）表達式是相同的。

動態裂紋的f（v，θ）、K_Ⅰ（v，t）形式上更復雜，這里不做深入研究，只說明以下兩點：

（1）在靜態問題中，當θ=0，即在裂紋尖端的正前方，應力σ_θ為最大。但在動態裂紋中，由於裂紋擴展速度v的影響，應力σ_θ的最大值不一定發生在θ=0處，計算表明，當v＞0.6c₂（c₂為橫波速度）後，σ_θ達到最大值的方向θ₀開始不等於零，而且v愈大時，θ₀也愈大。表明裂紋在高速擴展時將偏離裂紋所在平面，因此動態裂紋的擴展斷面是粗糙的。

（2）動態應力強度因子K_Ⅰ（v，t）一般可表示為一個速度因子與靜態因子的乘積，即

岩石斷裂與損傷

這一關系式是由Freund在研究無限平板中等速運動的半無限裂紋時提出的，對於一般的裂紋體，速度因子很難求得，如果認為速度因子k（v）是不依賴裂紋模型而只與裂紋擴展速度v有關的函數，Freund給出的變化關系如圖8-5所示。當v=0時，k（v）=1，當v=c_R（c_R為Rayleigh表面波的波速）時，k（v）=0。

不是以前所討論的靜態應力強度因子，它依賴於當時的裂紋長度並與時間有關，可理解為以速度v擴展的裂紋在擴展了vt距離後突然停止時（v=0）的靜態應力強度因子。例如：靜載下半無限長裂紋的可表示為

岩石斷裂與損傷

其中，p（x）是擴展前在裂紋延長面上作用的應力。

由式可知：不管怎樣的裂紋，如果其擴展速度達到表面波的波速c_R ，則K_Ⅰ（v，t）=0。對Ⅱ型和Ⅲ型裂紋，上述結論亦成立。

對於等速傳播裂紋情況下通過漸近展開，可導出裂紋尖端的應力場和位移場，下面介紹Rice的推導結果。首先建立兩個坐標系，x₁y₁表示固定坐標系，xy代表與裂紋尖端一起運動的運動坐標系，如圖8-6所示。這兩個坐標系的關系為

圖8-5 速度因子與擴展速度的變化規律示意圖

圖8-6 運動坐標與固定坐標系

x=x₁-vt，y=y₁

在固定坐標系中的波動方程（不計體積力，按位移求解彈性動力學問題的基本方程）為

岩石斷裂與損傷

式中：c₁為縱波速度；c₂為橫波速度；ψ、ψ為波勢函數。在坐標變化後，運動坐標系中方程組化為

岩石斷裂與損傷

式中：

岩石斷裂與損傷

在直角坐標與極坐標之間建立如下關系式：

岩石斷裂與損傷

在極坐標系中，方程組化為

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Rice在討論裂紋尖端漸近場時，認為此方程右端代表的量較小，因而把右端忽略。顯然這樣得到的解只是一個穩態的快速擴展的近似解。考慮邊界條件及r₁/a≪1，r₂/a≪1的情形，求得漸近位移場為

岩石斷裂與損傷

式中：（r，0，v），稱為Ⅰ型裂紋的動態應力強度因子。漸近應力場為

岩石斷裂與損傷

對於裂紋以加速度傳播的情形，目前尚未得到裂紋尖端附近的漸近應力場和位移場的一般表達式。

漸近應力場和位移場公式表明，應力與位移隨裂紋運動速度和角度的變化而變化，一個重要結果是裂紋尖端應力場的多軸化隨裂紋傳播速度的變化規律。在θ=0處的應力比值σ_y/σ_x在物理上作為應力場多軸化程度的量度，具有如下結果：

岩石斷裂與損傷

二、動態裂紋的能量平衡

類似於靜態裂紋的能量釋放率（裂紋擴展單位長度時釋放出的能量）或裂紋擴展驅動力，運動裂紋的動態能量釋放率可表示為

岩石斷裂與損傷

式中：W表示外力所做的功；U表示應變能；T為動能；B為在裂紋尖端處試樣厚度；a為裂紋長度；v為裂紋擴展速度，v=da/dt。式中等號右邊最後一項是動態裂紋所特有的，對靜態裂紋此項可忽略不計。由此可見，計算一個快速傳播或止裂裂紋的G_Ⅰ，存在兩點超出靜態情形所要求的推廣。第一是存在動能的貢獻；第二是相關量必須從完全的動態分析得到，即慣性力明顯地包含在運動方程中。

運動裂紋的能量判據則可仿照靜態問題的能量判據寫成

岩石斷裂與損傷

其中R_Ⅰ（v）是運動裂紋的擴展阻力。式中的等號表示裂紋傳播條件，而不等號表示運動裂紋的止裂條件。

按照Griffith的能量理論，當G=R時裂紋將開始擴展，對動態裂紋而言則是繼續快速傳播。現在的問題是如果隨著裂紋的擴展有G＞R的關系存在，將會發生什麼情況?分析表明，多餘的能量會導致以下兩種情況：

（1）多餘的能量作為動能使裂紋繼續高速擴展。

（2）多餘的能量用來形成更多的新裂紋，亦即出現裂紋分叉現象。

這里簡單解釋一下上述現象。根據線彈性斷裂力學中能量釋放率公式：

岩石斷裂與損傷

可見，G與裂紋長度a成正比。但裂紋擴展阻力R=2γ是由材料性質決定的，而與裂紋長度a無關。當a=a_c時，G=G_ⅠC=R，裂紋失穩擴展。由圖8-7可知當裂紋擴展後，可以提供的能量為

岩石斷裂與損傷

而裂紋需要的能量為RΔa。多餘的能量為這兩部分之差，如圖中陰影部分所示，其大小為

岩石斷裂與損傷

多餘的這部分能量將轉化為動能使裂紋高速擴展。隨著Δa的增大G將直線增大，當增加到G=2R時，釋放出的能量將兩倍於裂紋擴展所需要的表面能，亦即可供兩個裂紋同時擴展，因此，裂紋將開始分叉。

圖8-7 裂紋的快速擴展

Nilsson與Freund給出了動態能量釋放率與動態應力強度因子的關系式，對於平面應變情形有

岩石斷裂與損傷

式中A（v）是一個與幾何無關的量。

岩石斷裂與損傷

圖8-8 因子A（v）隨裂紋速度變化曲線

A（v）隨v/c_R的變化曲線如圖8-8所示。根據上式可知：當v→0時，A（v）→1；當v→c_R時，A（v）→∞。所以v必須小於c_R（一般情況下：c_R＜c₂＜c₁），v實際上比c_R小得多，所以曲線在v/c_R＞0.34後無效。

將代入動態能量釋放率表達式中，有

岩石斷裂與損傷

g（v）=k²（v）A（v）稱為能量釋放率因子，它與裂紋速度的變化曲線如圖8-5所示。

三、裂紋擴展速度與止裂

裂紋獲得動能而高速擴展時，其速度將如何變化?著名物理學家、諾貝爾物理學獎獲得者莫托（Mott）1948年根據量綱分析方法，研究了含裂紋的平板兩端受拉應力σ作用時動能的表達式為

岩石斷裂與損傷

其中：ρ為材料密度；a為裂紋長度；v為裂紋擴展速度；E為材料彈性模量；k為系數，近似值由估計。Mott的分析把裂紋運動速度及動能的作用提了出來。

另外，根據，根據圖8-7，也可推導出動能的表達式為

岩石斷裂與損傷

比較兩式，不難得出：

岩石斷裂與損傷

其中：（2π/k）^1/2=0.38，c₁=（E/ρ）^1/2為縱波在介質中傳播速度。

由上式可看出，裂紋擴展速度隨裂紋長度而增加，但又不會無限增加。當a≫a_c時，a_c/a→0。因此，v→0.38c₁，這是裂紋擴展的極限速度，如圖8-9所示。其中虛線表示上式給出的理論關系，實線為閃長岩試件在單軸壓縮（靜態載入）時的試驗結果。

事實上，裂紋不可能以v_l=0.38c₁的極限速度永遠擴展下去，這是由於：

（1）我們討論的情況是以應力不變，應變能釋放率正比於裂紋長度為前提的。但實際上，隨著裂紋的擴展應力會降低，能量釋放率也會隨之下降，使獲得的動能逐漸減小。

（2）裂紋擴展前方可能會遇到空穴、雜質等缺陷，使裂紋鈍化、擴展阻力增加。

（3）材料不均質，裂紋擴展到層面時阻力也將增大。

以上情況都將消耗更多的能量而使裂紋擴展速度減慢甚至停止下來。例如在圖8-10所示的情況中，隨著裂紋的擴展如果應力下降就會使G下降。當G下降到一定程度使原來的動能完全消耗時，裂紋的傳播停止，這種現象稱止裂，對應的裂紋長度2a^*稱止裂長度，發生止裂時的應力強度因子稱止裂韌度，它是材料的一種物理性質，並可通過實驗測定。

圖8-9 裂紋擴展的極限速度

圖8-10 運動裂紋的止裂長度

四、運動裂紋的傳播與止裂判斷

對運動裂紋的傳播問題，也有與裂紋動態起始問題相類似的判據，此時，材料常數記為K_ID（v），表明它是裂紋運動速度的函數。類似於式K（a，σ，t）=K_d（σ′），有

岩石斷裂與損傷

其中等號表示裂紋傳播條件，而小於號表示止裂條件。多數實驗表明，K_ID與試樣的幾何參數無關，因而它是一個材料常數，但它與裂紋傳播速度v有關，這一點可理解為K_ID受工作環境的影響。試驗結果表明：隨裂紋傳播速度v增大，開始K_ID下降，然後上升。假定在裂紋傳播過程中存在一個最小值，在一般情況下，這個最小值與裂紋的止裂有聯系。諸多學者對此提出了異議。事實上K_ID（v）並不是止裂韌度，K_ID（v）與K_Id（v）之間究竟有什麼關系?還需要大量的試驗研究才可得到正確的結論，此處不再討論。

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笑將軍
【書籍簡介】
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